На головну

Кристалічна, платівка між двома поляризаторами.

  1. I. Потенціал і різниця потенціалів. Зв'язок між напруженістю електростатичного поля і різницею потенціалів.
  2. N-мірне метричний простір, відстань між точками.
  3. Quot; Об'єкт міжнародного договору "- матеріальні та нематеріальні блага, дії або утримання від дій [85. С. 240]. 1 сторінка
  4. Quot; Об'єкт міжнародного договору "- матеріальні та нематеріальні блага, дії або утримання від дій [85. С. 240]. 2 сторінка
  5. Quot; Об'єкт міжнародного договору "- матеріальні та нематеріальні блага, дії або утримання від дій [85. С. 240]. 3 сторінка
  6. Quot; Об'єкт міжнародного договору "- матеріальні та нематеріальні блага, дії або утримання від дій [85. С. 240]. 4 сторінка
  7. Quot; Об'єкт міжнародного договору "- матеріальні та нематеріальні блага, дії або утримання від дій [85. С. 240]. 5 сторінка

Помістимо між поляризаторами Р і Р 'пластинку з одноосного кристала, вирізану паралельно оптичній осі О (Рис. 6.23). З поляризатора Р вийде плоскополярізованний світло інтенсивності I. Пройшовши через пластинку, світло стане в загальному випадку еліптично поляризованим. Після виходу з поляризатора Р 'світло знову буде плоскополяризованим. Його інтенсивність I залежить від взаємної орієнтації площин поляризаторів.

Мал. 6.23

Нехай Р і Р 'і оптичної осі пластинки, а також від різниці фаз d, що купується звичайним і незвичайними променями при проходженні через пластинку. Припустимо, що кут j між площиною поляризатора Р і віссю пластинки О дорівнює p / 4. Розглянемо два окремих випадки: поляризатори паралельні (рис. 6.24а) і поляризатори схрещені (рис. 6.24б). Світлове коливання, що вийшло з поляризатора Р, відіб'ється вектором

Мал. 6.24

Е, що лежить в площині Р. При вході в пластинку коливання Е порушить два коливання - перпендикулярний до оптичної осі коливання Е0 (Звичайний промінь) і паралельне осі коливання Ее (Незвичайний промінь). Ці коливання будуть когерентними; проходячи через пластинку, вони придбають різниця фаз d, яка визначається товщиною пластинки і різницею показників заломлення звичайного і незвичайного променів. Амплітуди цих коливань однакові і рівні

 (33)

де Е - амплітуда хвилі, що вийшла з першого поляризатора.

Через другий поляризатор пройдуть складові коливань Е0 і Ее у напрямку площини Р '. Амплітуди цих складових в обох випадках рівні амплітудам (33), помноженим на cos (p / 4), т. Е.

 (34)

У разі паралельних поляризаторів (рис. 24а) різниця фаз хвиль, що вийшли з поляризатора Р ', дорівнює d, т. е. різниці фаз, придбаної при проходженні через пластинку. У разі схрещених поляризаторів (рис. 6.24б) проекції векторів Е0 і Ее на напрям Р ' мають різні знаки. Це означає, що на додаток до різниці фаз d виникає додаткова різниця фаз, що дорівнює p.

Хвилі, що вийшли з другого поляризатора, будуть интерферировать. амплітуда Е|| результуючої хвилі в разі паралельних поляризаторів визначається співвідношенням

а в разі схрещених поляризаторів - співвідношенням

Прийнявши до уваги (34), можна написати, що

Інтенсивність пропорційна квадрату амплітуди. отже,

 (35)

тут I||? - інтенсивність світла, що вийшло з другого поляризатора в разі, коли поляризатори паралельні, I^? - Та ж інтенсивність в разі, коли поляризатори схрещені, I - інтенсивність світла, що пройшло через перший поляризатор.

З формул (35) випливає, що інтенсивності I^? і I||? виявляються «додатковими» - в сумі вони дають інтенсивність I. Зокрема, при

 (36)

інтенсивність I||?, буде дорівнює I, а інтенсивність I^? звертається в нуль. При значеннях ж

 (37)

інтенсивність I||? , Стає рівною нулю, а інтенсивність I^? досягає значення I.

Різниця показників заломлення n0 - пе залежить від довжини хвилі світла l0 - Крім того, l0 входить безпосередньо в вираз:

Нехай світло, що падає на поляризатор Р, складається з випромінювання двох довжин хвиль l1 і l2, Таких, що d для l1 задовольняє умові (36), а для l2 - Умові (37). В цьому випадку при паралельних поляризаторах через систему, зображену на рис. 23, пройде безперешкодно світло з довжиною хвилі l1 і повністю буде затриманий світло з довжиною хвилі l2. При схрещених поляризаторах пройде безперешкодно світло з довжиною хвилі l2 і повністю буде затриманий світло з довжиною хвилі l1. Отже, при одному розташуванні поляризаторів забарвлення пройшов через систему світла буде відповідати довжині хвилі l1, При іншому розташуванні - довжині хвилі l2. Такі дві забарвлення називаються додатковими. При обертанні одного з поляризаторів забарвлення безперервно змінюється, переходячи за кожну чверть обороту від одного додаткового кольору до іншого. Зміна забарвлення спостерігається і при j, відмінному від p / 4 (але не рівному нулю або p / 2), тільки кольору виявляються менш насиченими.

Різниця фаз dзавісіт від товщини пластинки. Тому, якщо двоякопреломляющіе прозора пластинка, поміщена між поляризаторами, має в різних місцях неоднакову товщину, ці місця при спостереженні з боку поляризатора Р ' будуть представлятися пофарбованими в різні кольори. При обертанні поляризатора Р ' ці кольори змінюються, причому кожен з них переходить в додатковий колір. Пояснимо це таким прикладом. На рис. 6.25а зображена поміщена між поляризаторами пластинка, у якій нижня чення тільки двох довжин хвиль: l1 і l2. На рис. 6.25б дан «вид» з боку поляризатора Р ?.

Мал. 6.25

Після виходу з кристалічною платівки кожна зі складових випромінювання буде, взагалі кажучи, поляризована по еліпсу. Орієнтація і ексцентриситет еліпсів для довжин хвиль l1 і l2, А також для різних половин пластинки будуть різні. При установці площині поляризатора Р ' в положення Р1? в випромінюванні, що пройшов через Р ', переважатиме у верхній половині пластинки довжина хвилі l1, В нижній половині - l2 . Тому обидві половини матимуть різне забарвлення. При установці поляризатора Р ' в положення Р2? забарвлення верхньої половини буде визначатися випромінюванням з довжиною хвилі l2, Нижньої половини - випромінюванням з довжиною хвилі l1. Таким чином, при повороті поляризатора Р ' на 90 ° обидві половини пластинки як би обмінюються забарвленням. Зрозуміло, так закінчиться справа лише при певному співвідношенні товщини обох частин пластинки.



Кристалічну пластинку. | Штучна анізотропія.

Природний і поляризоване світло. | Формули Френеля. | Оптична анізотропія кристалів. | Одноосьові і двовісні кристали. | Рідкі кристали. | Обертання площини поляризації. | Приклади розв'язання задач |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати