На головну

РУХ ЗАРЯДЖЕНИХ ЧАСТИНОК В однорідних МАГІТНОМ ПОЛЕ

  1. A) стяжённой формою негативної частки і числівника і негативною часткою перед дієслівної формою
  2. Amp; 39. Рух декабристів.
  3. V3: Громадський рух в Росії в першій половині XIX століття
  4. А. ГРУЗОВОЕ РУХ
  5. А. Рух селян і робітників в 30-60-х роках XVIII ст.
  6. А. Робітничий рух в кінці XIX в. Морозівський страйк (1885 г.)
  7. Анархічне рух рубежу 19-20 століть

Розглянемо окремий випадок, коли немає електричного поля, але є магнітне поле. Припустимо, що частка, що володіє початковою швидкістю u0, потрапляє в магнітне поле з індукцією B. Це поле ми будемо вважати однорідним і направленим перпендикулярно до швидкості u0.

Основні особливості руху в цьому випадку можна з'ясувати, чи не вдавався до повного вирішення рівнянь руху. Діюча на частку сила Лоренца завжди перпендикулярна до швидкості руху частинки. Це означає, що робота сили Лоренца завжди дорівнює нулю; отже, абсолютне значення швидкості руху частинки, а значить, і енергія частинки залишаються постійними при русі. Так як швидкість частинки не змінюється, то величина сили Лоренца  залишається постійною. Ця сила, будучи перпендикулярної, до напрямку руху, є доцентровою силою. Але рух під дією постійної за величиною центростремительной сили є рух по колу. Радіус r цієї окружності визначається умовою  звідки  Якщо енергія електрона виражена в еВ і дорівнює U, то

 (3.6) і тому

 Колоподібне рух заряджених частинок в магнітному полі має важливу особливість: період руху не залежить від енергії частинки. Дійсно, період обертання дорівнює

Підставляючи сюди замість r його вираз за формулою (3.6), маємо:

 (3.7) Частота ж виявляється рівною

 Для даного типу частинок і період, і частота залежать тільки від індукції магнітного поля. Вище ми припускали, що напрямок початкової швидкості перпендикулярно до напрямку магнітного поля. Неважко здогадатися, який характер буде мати рух, якщо початкова швидкість  частинки становить деякий кут з напрямком поля. У цьому випадку зручно розкласти швидкість на дві складові, одна з яких паралельна полю, а інша перпендикулярна до полю. На частку діє сила Лоренца, і частинка рухається по колу, що лежить в площині, перпендикулярній до поля. Складова Ut, не викликає появи додаткової сили, так як сила Лоренца при русі паралельно полю дорівнює нулю. Тому в напрямку поля частинка рухається за інерцією рівномірно, зі швидкістю

 В результаті складання обох рухів частка буде рухатися по циліндричної спіралі. Крок гвинта цієї спіралі дорівнює  підставляючи замість T його вираз (3.7), маємо:



рівняння Максвелла | РУХ ЗАР. ЧАСТИНОК В однорідному електричному полі

Дивергенція і ротор магнітного поля. | Магнітне поле в речовині. Намагніченість. Напруженість магнітного поля | напруженість | Магнітне поле в речовині. види магнетиков | Умови на межі двох магнетиків | ЕЛЕКТРОМАГНІТНА ІНДУКЦІЯ | Вихровогоелектричного ПОЛЕ | Явище самоіндукції. індуктивність контуру | ВЗАЄМНА ІНДУКЦІЯ | ЕНЕРГІЯ магнітного поля |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати