На головну

Магнітне поле в речовині. Магнетики. Види магнетиков. Намагніченість.

  1. А також при зміні сили струму в другій котушці, магнітне поле якої пронизує першу котушку
  2. Квиток 15. Магнітне поле, умови його існування. Дія магнітного поля на електричний заряд і досліди, що підтверджують цю дію. Магнітна індукція.
  3. Квиток 18. Явище самоіндукції. Індуктивність. Електромагнітне поле.
  4. Взаємодія струмів. Магнітне поле струму. Магнітна індукція. Сила Ампера. Сила Лоренца.
  5. Хвильове рівняння плоскої електромагнітної хвилі у вакуумі і в речовині.
  6. Питання 32. Магнітне взаємодія струмів у вакуумі. Закон Ампера.
  7. Питання 32. Магнітне взаємодія струмів. Закон Ампера.

Подібно до того, як для кількісного опису поляризації діелектриків вводилася поляризованность, для кількісного опису намагнічення магнетика вводять векторну величину - намагніченість, яка визначається магнітним моментом одиниці об'єму магнетика:

де  - Магнітний момент магнетика, що представляє собою векторну суму магнітних моментів окремих молекул.

Закон повного струму для магнітного поля в речовині (теорема про циркуляцію вектора В)є узагальненням закону (118.1):

де I и I ' - Відповідно алгебраїчні суми макротоков (струмів провідності) і мікрострумів (молекулярних струмів), які охоплюються довільним замкнутим контуром L. Таким чином, циркуляція вектора магнітної індукції В за довільним замкнутому контуру дорівнює алгебраїчній сумі струмів провідності і молекулярних струмів, які охоплюються цим контуром, помноженої на магнітну постійну.

Будь-яке речовина є магнетиком, Т. Е. Воно здатне під дією магнітного поля набувати магнітний момент (намагнічуватися).

Наведені складові магнітних полів атомів (молекул) складаються і утворюють власне магнітне поле речовини, що ослабляє зовнішнє магнітне поле. Цей ефект отримав назву діамагнітного ефекту, А речовини, намагнічувалося в зовнішньому

магнітному полі проти напрямку поля, називаються діамагнетиками.

Під час відсутності зовнішнього магнітного поля діамагнетик немагнітний, оскільки в даному випадку магнітні моменти електронів взаємно компенсуються, і сумарний магнітний момент атома (він дорівнює векторній сумі магнітних моментів (орбітальних і спінових) складових атом електронів) дорівнює нулю. Так як діамагнітний ефект обумовлений дією зовнішнього магнітного поля на електрони атомів речовини, то діамагнетизм властивий всім речовинам. Однак поряд з діамагнітними речовинами існують і парамагнітні - Речовини, намагнічувалося в зовнішньому магнітному полі у напрямку поля. Парамагнетик намагнічується, створюючи власне магнітне поле, що збігається по напрямку з зовнішнім полем і підсилює його. Цей ефект називається парамагнітним. При ослабленні зовнішнього магнітного поля та нуля орієнтація магнітних моментів внаслідок теплового руху порушується і парамагнетик розмагнічується.

Крім розглянутих двох класів речовин - діа- і парамагнетиків, званих слабомагнітних речовинами, Існують ще сильномагнітних речовини - ферромагнетики - Речовини, що володіють спонтанною намагніченістю, т. Е. Вони намагнічені навіть при відсутності зовнішнього магнітного поля. До феромагнетика крім основного їх представника - заліза (від нього і йде назва «ферромагнетизм») - відносяться, наприклад, кобальт, нікель, гадоліній, їх сплави і з'єднання.

Ферромагнетики крім здатності сильно намагнічуватися мають ще й іншими властивостями, істотно відрізняють їх від діа- і парамагнетиків. Якщо для слабомагнітних речовин залежність J від Н лінійна, то для феромагнетиків ця залежність, вперше вивчена в 1878 р методом балістичного гальванометра для заліза російським фізиком А. Г. Столєтова (1839-1896), є досить складною. У міру зростання Н намагніченість J спочатку зростає швидко, потім повільніше і, нарешті, досягається так званемагнітне насиченняJнас, Вже не залежить від напруженості поля. Характерна особливість феромагнетиків полягає також у тому, що для них залежність J від H (А отже, і В від Н) Визначається передісторією намагнічення феромагнетика. Це явище отримало назву магнітного гистерезиса. вВферромагнетіке спостерігається залишкове намагничение Jос



Діелектрики в електричному полі. Поляризація діелектриків. Поляризованность. Електричне зміщення. Теорема Гаусса для вектора електричного зміщення. | Магнітний потік. Теорема Гаусса для магнітного поля. Робота по переміщенню провідника з струмом в магнітному полі.

АБСОЛЮТНО ЧОРНЕ ТІЛО | Кірхгофа ЗАКОН ВИПРОМІНЮВАННЯ | Закон Стефана-Больцмана | Атомне ядро. Будова атомних ядер. Енергія зв'язку. Ядерні сили. ядерні реакції | Взаємодія паралельних провідників зі струмом. Напрямок та величина сил взаємодії. | Другий закон термодинаміки. Ентропія. | Дія магнітного поля на струми і заряджені частинки. Магнітний момент контуру зі струмом. | Динаміка матеріальної точки і твердого тіла. Інерціальні системи відліку. Закони Ньютона. Маса. Імпульс. Сила. Сили в механіці. | ДИСПЕРСІЯ СВІТЛА | МАГНІТНИЙ ПОТІК. Теореми Гауса ДЛЯ МАГ. ПОЛЯ |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати