На головну

квиток 20

1)

.

При падінні на платівку плоскої хвилі утворюються дві відбиті хвилі. Ці хвилі при дотриманні умов просторової і часової когерентності будуть интерферировать. Максимум і мінімум інтерференції відповідають умовам

? = т?- максимум,

? = (2т - 1) ? / 2-мінімум.

З формули випливає, що интерференционную картину створюють промені, які падають на платівку під одним і тим же кутом. Інтерференційні максимуми і мінімуми, отримані в такій системі, називаються смугами рівного нахилу ?.

Розглянемо інтерференцію світла в тонких плівках, товщина яких не однакова в різних місцях. Зображена найпростіша плівка такого типу, що має форму плоского клина з малим кутом між бічними гранями. Нехай в місцях 1 і 2 спостерігаються інтерференційні максимуми.

 Оптична різниця ходу між интерферирующими променями в точках 1 і 2:

.

У розглянутому випадку однаковим значенням dсоответствуют однакові оптичні різниці ходу, а отже, і однакові результати інтерференції. Тому у відбитому світлі повинні спостерігатися інтерференційні смуги (лінії) рівної товщини.

2)Розглянемо рух електрона в кулонівському полі ядра Ze,

U (r) = - Ze2/ 4??0r,

де r - відстань між електроном і ядром. Стан електрона в водородоподобном атомі описується деякою хвильовою функцією ?, що задовольняє стаціонарному рівнянню Шредінгера:

 Тут W- значення повної енергії електрона в атомі, які потрібно відшукати за умови, що ? задовольняє вимогам:

· Кінцівки,

· Однозначності,

· Безперервності.

U - потенційна енергія квантової системи.

Для водородоподобних атомів (включаючи атом водню) рівняння Шредінгера має вигляд:

квиток 21

1.Метод зон Френеля Френель запропонував метод розбиття фронту хвилі на кільцеві зони, який згодом отримав назву метод зон Френеля.

Нехай від джерела світла S поширюється монохроматична сферична хвиля, P - точка спостереження. Через точку O проходить сферична хвильова поверхня. Вона симетрична відносно прямої SP.

Розіб'ємо цю поверхню на кільцеві зони I, II, III і т. Д. Так, щоб відстані від країв зони до точки P відрізнялися на l / 2 - половину довжини світлової хвилі. Це розбиття було запропоновано O. Френелем і зони називають зонами Френеля.

Внаслідок цього коливання від точок 1 і 2 погасять один одного в точці P.

Амплітуда результуючого коливання, що приходить в точку P від ??зони з номером m, зменшується з ростом m, т. Е.

 Екран паралельний площині отвору і знаходиться від нього на відстані b. Розіб'ємо відкриту частину хвильової поверхні Ф на зони Френеля. Вид дифракційної картини залежить від числа зон Френеля, що укладаються в отворі. Амплітуда результуючого коливання, порушуваного в точціВусіма зонами (див. (177,1) і (177.6)),А = А1/2± Аm/2,де знак плюс відповідає непарних т і мінус - парних від.

Коли отвір відкриває непарне число зон Френеля, то амплітуда (інтенсивність) в точціВбуде більше, ніж при вільному поширенні хвилі, якщо парне, то амплітуда (інтенсивність) буде дорівнює нулю.

2.Атомні (ковалентні) кристали утворюються шляхом щільної упаковки атомів.

іонні кристали утворюються шляхом щільної упаковки іонів, заряджених різнойменно. До числа іонних кристалів відноситься більшість неорганічних сполук, наприклад солі.

металеві кристали утворюються в такий спосіб. При кристалізації атоми зближуються, валентні електрони відокремлюються від атомів і коллектівізіруются - вони вже належать не окремим атомам, а кристалічній решітці в цілому.

Молекулярні кристали. Існує широкий клас кристалів, що складаються з молекул. Типовими прикладами є лід, йод, бром, тверда вуглекислота (сухий лід), нафталін і т. П.

квиток 22

1. (а) Дифракція спостерігається в паралельних променях (плоскі хвилі), - має місце, якщо точка спостереження (іноді і джерело світла) нескінченно віддалена від перешкоди, на якому відбувається дифракція. Практично це досягається спостереженням дифракційної картини в фокальній площині збиральної лінзи, розташованої за перешкодою. При цьому освітленість може бути зроблена набагато більше, ніж при дифракції Френеля.

(Б) Нехай в безперервному екрані є щілина: ширина щілини  , Довжина щілини (перпендикулярно площині листа)  . На щілину падають паралельні промені світла.

Мал. 9.5

Розіб'ємо щілину на зони Френеля так, щоб оптична різниця ходу між променями, що йдуть від сусідніх зон, дорівнювала .

Якщо на ширині щілини укладається парне число таких зон, то в точці (побічний фокус лінзи) буде спостерігатися мінімум інтенсивності, а якщо непарне число зон, то максимум інтенсивності:

- умова мінімуму інтенсивності;    
  - умова максимуму інтенсивності

2. закони теплового випромінювання (Кірхгофа, Стефана Больцмана, Віна).

ставлення іспускательной здатності тіла до його поглинальної здатності не залежить від матеріалу тіла і дорівнює іспускательной здатності абсолютно чорного тіла, що є функцією лише температури і частоти.

Закон Стефана-Больцмана

енергетична светімостьабсолютно чорного телапропорціональна четвертого ступеня його абсолютної температури:

 Коефіцієнт пропорційності ? називається постійної Стефана - Больцмана.

закон Вина

Виявляється, що довжина хвилі ?max, Відповідна спостерігається максимуму, обернено пропорційна температурі, при якій дана крива отримана:

 , (10-12)

де bне залежить від температури. значення

b= 2,9-10-3 м · K. Рівність (10-12) носить назву закону Вина

 



квиток 19 | Квиток 23.

Дзеркала Френеля | квиток 5 | Явище комбінаційного розсіювання світла. | Природний і поляризоване світло. Види поляризації світла. | Принцип Паулі. Забудова електронних оболонок елементів періодичної системи. | Обертання площини поляризації. Ефект Фарадея. | Енергетичні рівні молекул. Молекулярні спектри. | квиток 16 | квиток 17 | квиток 18 |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати