Головна

квиток 5

1)Поляризатор першого типу - плоскопаралельна скляна пластинка. Якщо на цю пластинку (рис. 8-9) падає під кутом Брюстераi0, то відбите світло відповідно до закону Брюстера буде повністю лінійно-поляризоване в площині падіння.

вектор Е в відбитої хвилі коливається в напрямку, перпендикулярному площині креслення. У переломленому світлі повинні переважати коливання вектора Е, Що відбуваються в площині падіння, т. Е. Переломлений світло частково поляризоване.

 Одним з поляризаторів, в якому використовується явище подвійного лучпреломленія світла, є призма Ніколя. Вона вирізається з кристала ісландського шпату і в поперечному перерізі має форму ромба (ріс.8-10).

2)Молярна теплоємність всіх хімічно простих кристалічних твердих тіл приблизно дорівнює 3R (або 24,9 Дж / (моль-К)).

Цей закон не виконується:

- Для деяких речовин (бор, кремній, алмаз) при кімнатних температурах,

- При низьких температурах для всіх твердих тіл (C ~ T3).

В основі теорії лежало припущення про те, що кожен атом, що коливається в вузлі кристалічної решітки, має три ступені свободи, причому в кристалі, побудованому з частинок одного сорту, всі атоми коливаються незалежно одна від одної з однаковою частотою.

теплоємність згідно з Ейнштейном дорівнює:

де:

приТ>> ? в функція ? (/ Т) прагне до 1, і теплоємність Сапрагне

до значення 3R,що відповідає закону Дюлонга і Пті.

С = 3NАk = 3R

ЗАКОН Т3Дебая.

квиток 6

1. Штучна оптична анізотропія.Ефект Керра.

Це явище спостерігається в рідинах і в аморфних твердих тілах.

Під дією поля рідина набуває властивостей одноосного кристала з оптичною віссю, орієнтованою вздовж поля. Виникає різниця показників заломлення п0и пепропорційна квадрату напруженості поляЕ:

 ? = n0 - ne = kE2

На шляху lміж звичайним і незвичайним променями виникає різниця фаз

деВ - характерна для речовини величина, звана постійної Керра. Постійна Керра залежить від температури речовини і від довжини хвилі світла. Ефект Керра пояснюється різної поляризуемостью молекул за різними напрямками. За відсутності поля молекули орієнтовані хаотичним чином, тому рідина в цілому не виявляє анізотропії. Під дією поля молекули повертаються так, щоб в напрямку поля були орієнтовані або їх дипольні електричні моменти (у полярних молекул), або напрямки найбільшою поляризуемости (у неполярних молекул). В результаті рідина стає оптично анізотропної.

2.Елементи зонної теорії кристалів. Провідники, напівпровідники, діелектрики.

А). Освіта енергетичних зон

Кристал являє собою утворення близько розташованих один до одного атомів. Система рівнів енергії окремого атома визначає його лінійчатий спектр. Досвід показує, що метали та інші кристалічні речовини дають суцільний спектр.

Ця різниця пояснює зонна теорія. При зближенні однакових систем (при появі зв'язку між ними) однакові «до включення взаємодії» рівні розщеплюються по енергії, причому загальне число рівнів в системі під час відсутності і в присутності взаємодії не змінюється.

Рівні, що утворилися при розщепленні одного атомного рівня, утворюють дозволену зону. Ці зони розділені між собою забороненими енергетичними проміжками, які називають забороненими зонами.

Б). Заповнення зон. Провідники, діелектрики і напівпровідники.

За характером заповнення зон все Тв. тіла можна розділити на 2 групи:

1. Тіла, у яких над повністю заповненими зонами знаходяться частково заповнені зони.

причини:

- Оболонки атома заселені в повному обсязі (лужні метали),

- Накладення заповнених зон на порожні або частково заповнені зони.

Наявність зон, заповнених частково, характерно для металів.

2. Тіла у яких над повністю заповненими зонами знаходяться порожні зони.

Це напівпровідники і діелектрики (елементи IV групи).

квиток 7

1. Штучна оптична анізотропія. Оптичний метод визначення механічних напружень.

Виникає в прозорих аморфних тілах, а також в кристалах кубічної системи. Мірою виникає оптичної анізотропії служить різниця показників заломлення звичайного і незвичайного променів. Досвід показує, що ця різниця пропорційна напрузі ?в даній точці тіла

(k- Коефіцієнт пропорційності, що залежить від властивостей речовини).

Помістимо скляну пластинку Qміж схрещеними поляризаторами Ри Р ' (Рис. 8-16).

 Поки скло не деформовано, така система світла не пропускає. Якщо ж пластинку піддати стисненню, світло через систему починає проходити, причому спостерігається в минулих променях картина виявляється вкрита кольоровими смугами. Отже, по розташуванню смуг можна судити про розподіл напружень всередині пластинки. На цьому ґрунтується оптичний метод дослідження напруги. Яка спостерігається при цьому в минаючому білому світлі картина дозволяє визначити розподіл напружень, а також судити про їх величиною.



Дзеркала Френеля | Явище комбінаційного розсіювання світла.

квиток 1 | квиток 2 | Природний і поляризоване світло. Види поляризації світла. | Принцип Паулі. Забудова електронних оболонок елементів періодичної системи. | Обертання площини поляризації. Ефект Фарадея. | Енергетичні рівні молекул. Молекулярні спектри. | квиток 16 | квиток 17 | квиток 18 | квиток 19 |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати