На головну

Де: А - що здійснюється робота, Е1 і Е2 - енергії системи в початковому і кінцевому станах.

  1. A) Добре організовані системи
  2. ART-підсистеми
  3. B) зміна середньої щільності потоку енергії, обумовлене суперпозицією електромагнітних хвиль.
  4. B) Погано організовані (або дифузні) системи
  5. D) установам і підприємствам кримінально-виконавчої системи, організаціям інвалідів
  6. I Етап. Ухвалення рішення про створення системи якості
  7. I.1. Образотворчі властивості фронтальної проекції двох-пірамідної системи Хеопса-Голоду

 Сила, прикладена до тіла, робить роботу, якщо тіло переміщається.Якщо тіло рухається прямолінійно і на нього діє постійна сила, спрямована під кутом a до переміщення, то робота дорівнює скалярному добутку векторів переміщення і сили (рис.2.6)  , де  - Дотична складова сили, т. Е. Проекція  на .Якщо ж сила змінна за величиною і за напрямком або переміщення не прямолінійно, то траєкторію руху розбивають на малі ділянки dS - так, щоб ділянка можна було б вважати прямолінійним і силу, що діє на ньому - постійної (рис.2.7). Тоді робота на цій ділянці  , А робота на всьому шляху дорівнює сумі всіх елементарних робіт  . при  . Для обчислення такого інтеграла треба знати залежність  від S. Якщо цю залежність графічно (рис.2.8), тоді робота сили по переміщенню з S1 в S2 чисельно дорівнює площі заштрихованої фігури, обмеженої кривою F (S), координатної віссю S і двома вертикальними прямими S1 і S2. Сила не здійснює роботу (А = 0), якщо Dr = 0 або  . Якщо a <  , То А> 0; якщо a>  , То А <0. При одночасній дії на тіло декількох сил, робота дорівнює сумі алгебри робіт складових сил .

Сила F називається консервативної, якщо здійснюються нею робота не залежить від форми траєкторії, а залежить від початкового і кінцевого положень точки (тіла). На рис.2.9. зображені дві різні траєкторії руху тіла під дією деякої консервативної сили. Робота, що здійснюється цією силою на шляху 1А2 дорівнює А1А2. Робота, що здійснюється на шляху 2А1, буде негативною і А1А2 = - А2А1. Оскільки здійснюються робота не залежить від форми траєкторії, ми можемо записати: ,  або  , де  - Означає інтегрування вздовж замкнутого траєкторії або інтеграл по контуру. Звідси випливає важлива властивість консервативних сил - при переміщенні матеріальної точки (тіла) вздовж замкнутого траєкторії робота консервативної сили тотожно дорівнює нулю. Сила всесвітнього тяжіння, сила пружності - консервативні сили. Сили, не задовольняють цій умові називають Неконсервативні або диссипативними. Прикладом таких сил служать сили тертя.

 Для характеристики швидкості здійснення роботи вводиться поняття потужності. Потужністю, що розвивається силою  , Називається скалярна фізична величина, що чисельно дорівнює роботі, яку здійснюють цією силою за одиницю часу .Якщо в різні моменти часу dt відбуваються різні роботи, то використовують поняття миттєвої потужності .

Для рухомих тіл можна отримати формулу миттєвої потужності

 або ,

т. е. потужність дорівнює скалярному добутку векторів сили і швидкості.

Важлива вимога, що пред'являється до будь-якого двигуна - це здатність здійснювати велику роботу за одиницю часу, т. Е. Мати велику потужність. З отриманої формули слід, що для досягнення цієї мети необхідно або збільшити силу тяги, що розвивається двигуном (наприклад, автомобіля), або збільшити його швидкохідні. Перший шлях пов'язаний зі збільшенням силових навантажень на всі рухомі частини двигуна (поршні, колінчастий вал і т. Д.), А вони мають обмежену міцність. Щоб деталі змогли витримувати дію великих навантажень, потрібно збільшувати їх розміри, робити їх більш масивними. Тому всі потужні тихохідні машини надзвичайно громіздкі. Другий шлях дозволяє отримати великі потужності при малих силових навантаженнях на деталі двигуна і менших його розмірах. В сучасний час цей шлях є найбільш перспективним.

 



Обертальним називається такий рух, при якому всі точки тіла рухаються по колах, центри яких лежать на одній і тій же прямій, званої віссю обертання. | Робота і кінетична енергія при обертальному русі твердого тіла.

Вектор прискорення в даний момент часу визначається як перша похідна від вектора швидкості за часом або друга похідна від радіуса-вектора за часом. | Основне рівняння обертального руху тіла навколо нерухомої осі. | Основні характеристики динаміки обертального руху. | Основні характеристики гармонійного коливання. | Г армоніческій осцилятор. Приклади гармонійних осциляторів. | Розміри тіла не залежать від швидкості його руху. | Званих перетвореннями Галілея. | Одночасність подій в різних системах відліку. | Довжина тел в різних системах відліку. | Тривалість подій в двох різних системах відліку. |

© um.co.ua - учбові матеріали та реферати