На головну

Тимчасова і просторова когерентність електромагнітних (світлових) хвиль

  1. I. Сучасна ситуація в області національних відносин в Російській Федерації
  2. А що каже сучасна наука?
  3. Аналіз методів контролю параметрів електромагнітних реле залізничної автоматики
  4. Б) проста погодинна система оплати праці;
  5. В системі міжнародних відносин сучасна Росія перебуває в статусі
  6. Вплив шкідливих випромінювань радіохвиль електромагнітних полів (ВЧ, УВЧ, СВЧ) на організм людини. Одиниці виміру, нормування та заходи захисту-
  7. Виникнення ісламу і сучасна географія поширення

- Sakotnejos pieradijumos (zinas no pirmavotiem, originali, aculiecinieki),

- Atvasinatie - zinas, kas pieradamo faktu, kas radusies pastarpinati no citiem pieradijumiem (noraksti no dokumentiem, fotografijas).

Lidz ar to tiesa iegust zinasanas par civiltiesisko strida pusu tiesibam un pienakumiem.

Atkariba no saistibas starp pieradijumiem un pieradamajiem faktiem, pieradijumus civilprocesa teorija iedala tiesajos pieradijumos - Pieradijums satur zinas, kas attiecas tikai uz pieradamo faktu (atbilstosi likuma prasibam noformets rakstveida ligums - liguma noslegsanas fakts tiess pieradijums), un netiesajos (Liecinieka lieciba par sada liguma noslegsanas faktu). Atseviskos gadijumos tiesos pieradijumus vispar nav iespejams iesniegt. Tas, pamatojoties uz kadiem pieradijumiem (tiesiem vai netiesiem) tiesa uzskata tos vai citus par pieraditiem vai nepieraditiem, ta ir tiesas prerogativa. Pieradisanas pienakums ir viens no svarigakajiem institutiem civilprocesa un tas vienadi attiecas uz visiem lietas dalibniekiem.

Katrai pusei japierada tie fakti, uz kuriem ta pamato savus prasijumus vai iebildumus. Puses pienakums ir pieradit tikai tos faktus, kurus apstrid preteja puse.

Celot prasibu, prasitajs censas atjaunot tiesibas, kuras atbildetajs aizskaris, vai panakt apstrideto tiesibu atzisanu, tadel prasitajam japierada, ka:

vinam ir sadas tiesibas (prasibas aktivais pamats),

atbildetajs sis tiesibas aizskaris (prasibas pasivais pamats),

prasibas apmers.

Atbildetajam pec butibas japierada, ka tiesibu aizskarums nav noticis vai notikusaja tiesibu aizskaruma nav atbildetaja vainas, vai vins to nav izdarijis. Pieradijumus iesniedz puses un citi lietas dalibnieki. Ja nav iespejams iesniegt pieradijumus, tad pec vinu motiveta luguma tos izprasa tiesa. Pieradijumu iesniegsanas termins ir ne velak ka 7 dienas pirms tiesas sedes (ja tiesnesis nav noteicis citu terminu). Lietas iztiesasanas laika pieradijumus var iesniegt, ja tas nekave lietas iztiesasanu un tiesa to savlaicigas neiesniegsanas iemeslus atzinusi par pamatotiem, ja tie ir par jaunatklatiem faktiem. Tiesas lemums par pieradijumu nepienemsanu nav parsudzams, bet iebildumus pret to var izteikt apelacijas sudziba.

Ja tiesa atzist, ka par kadu no faktiem, uz kuriem pamatots prasijums vai iebildumi, nav iesniegti pieradijumi, ta pazino par to pusem un, ja nepieciesams, nosaka terminu to iesniegsanai (istenojas princips par taisnigu tiesu)

Nav japierada visparzinami fakti (pec tiesas atzinuma) un fakti, kas nodibinati ar citu speka stajusos tiesas spriedumu civillieta vai kriminallieta. Tiesa pienem tikai tos pieradijumus, kas attiecas uz lietu, un izmanto tikai tos, kas ieguti likumigi un tos ari parbauda. Ja tie nav parbauditi, tos nepievieno lietai.

Тимчасова і просторова когерентність електромагнітних (світлових) хвиль

Важливим властивістю двох одночасно протікаючих хвильових процесів є їх когерентність.

За визначенням когерентністю двох хвильових процесів називається їх узгоджене перебіг. Відповідно до цього визначення дві монохроматичні хвилі однієї частоти завжди будуть когерентними. Інший приклад когерентних хвиль представлений на рис. 4.4, що зображує дві хвилі від одного джерела монохроматичних коливань, одна з яких від джерела поширюється в точку спостереження за прямим шляху, а друга після відображення від кордону розділу. Узгодженість коливань двох хвиль у точці спостереження обумовлена ??тим, що вони випромінюються одним джерелом. Якщо помістити на шляху поширення цих хвиль екран, то на ньому, при певних умовах про які буде сказано нижче, буде можна спостерігати інтерференційну картину, яка буде представляти собою чергування темних і світлих смуг.

 Мал. 4.4.

Отже, узгодженість протікання двох хвильових процесів зв'язується з можливістю спостерігати їх интерференционную картину хвиль, випромінюваних їх джерелами. З іншого боку, як ми встановили вище, при спостереженні інтерференції в кожній точці екрану, за допомогою якого вона спостерігається, різниця фаз повинна мати певне значення і не мінятися з часом. Припустимо, що різниця фаз коливань интерферирующих джерел хвиль змінюється з часом. Для визначеності будемо вважати, що вона збільшується пропорційно часу. Тоді в точці екрану, де в якийсь момент часу спостерігався інтерференційний максимум, з часів різниця фаз змінить своє значення за деякий проміжок часу і в цій точці виявиться виконаним умова мінімуму інтерференційної картини. В результаті залежності різниці фаз коливань интерферирующих джерел від часу їх інтерференційна картина буде змінюватися в часі, т. Е. Буде стабільною. Це може ускладнити спостереження інтерференції хвиль джерел, а в ряді випадків спостереження інтерференції взагалі може стати неможливим.

Таким чином, два хвильових процесу називаються когерентними, якщо середня різниця їх повних фаз в точці спостереження з координатами не залежить від часу спостереження:

,  (4.12)

де - відповідно повні фази першої і другої хвилі; риса над різницею фаз означає її середнє значення за часом, для визначення якої може бути використана формула (1.31).

Відповідно до цього визначення дві монохроматичні електромагнітні хвилі є когерентними. Дійсно, розглянемо для простоти дві плоскі однаково поляризовані монохроматические електромагнітні хвилі одою частоти, що поширюються уздовж осі обраної системи координат з коливаннями уздовж осі векторів напруженості електричного поля і, описуваних наступними виразами:

 Мал. 4.5.

,

де - амплітуди хвиль; - Їх початкові фази; - Хвильове число; - довжина хвилі.

Відповідно до цим виразом, використовуючи (4.12), знайдемо повні фази хвиль:

.

Визначаючи різницю повних фаз, отримаємо:

,

переконуємося, що вона не залежить від часу. Отже, відповідно до визначення когерентності (4.12) розглядаються дві плоскі монохроматичні хвилі однієї частоти є когерентними.

Розглянемо більш складний випадок, двох плоских монохроматичних електромагнітних хвиль однієї частоти, однією поляризації, але поширюються в різних напрямках (рис. 4.5), що задаються для першої і другої хвиль відповідно хвильовими векторами, коливання напруженості електричного поля яких визначаються виразами:

,  (4.13)

Аналогічно, визначаючи різницю повних фаз

,

переконуємося, що її середнє значення не залежить від часу, як і вище, але на відміну від попереднього випадку з'являється залежність від координат точки спостереження, що задаються вектором.

Звідси випливає висновок, що розглянуті хвилі є когерентними.

Тимчасова когерентність електромагнітних (світлових) хвиль.

Необхідно відзначити, що когерентність двох електромагнітних полів визначає незалежність середньої різниці їх повних фаз від часу. З цієї причини відзначається роль часу у визначенні когерентності і її відповідно з цією обставиною називають тимчасовою когерентністю.

Часовий аспект когерентності має виключно важливе значення при розгляді явищ взаємодії електромагнітних хвиль з огляду на те, що, по-перше, в строгому сенсі на практиці монохроматичних хвиль з абсолютно однаковими частотами не існує через статистичного аспекту випромінювання електромагнітних хвиль. По-друге, монохроматические хвилі являють собою відповідно до визначення нескінченний за тривалістю і локалізації просторово-часовий процес, що очевидно неможливо з точки зору припущень про кінцівки енергії джерел електромагнітних хвиль.

Таким чином, монохроматические хвилі в фізиці є вельми корисною математичною абстракцією, що дозволяє досконально вивчити основні властивості електромагнітних хвиль. На практиці монохроматические хвилі представляються у вигляді цугов кінцевої тривалості за часом (рис. 4.6), що представляють собою гармонійні в часі функції, обмежені в часі і просторі про що говорилося вище.

 Мал. 4.6.

У зв'язку з цією обставиною розглядається час когерентності. Час когерентності враховує той факт, що реально середня різниця фаз може залежати від часу. Оскільки когерентність двох хвиль зв'язується з можливістю спостереження інтерференційної картини, то під часом когерентності розуміється час, протягом якого інтерференційна картина цих хвиль може спостерігатися. Звичайно, можливість спостереження інтерференційної картини є суб'єктивним фактором. Однак, вище ми розглянули поняття видности інтерференційної картини (4.5). Видність інтерференційної картини відмінна від нуля при розходженні інтенсивностей її максимумів і мінімумів. Чим більше ця різниця, тим краще видно інтерференційна картина. Інтерференційна картина, хоч я знаю, коли інтенсивність її максимумів збігається з інтенсивністю мінімумів. При цьому інтерференційна картина як би 'руйнується'. Спрощено це можна уявити за допомогою накладення максимумів однієї інтерференційної картини на мінімуми інший (рис. 4.7). Поява другої інтерференційної картини випливає з того факту, що спостерігається інтерференція двох цугов хвиль, кожен з яких в залежності від тривалості цуга можна представити у вигляді суперпозиції тієї чи іншої кількості плоских електромагнітних хвиль. З цієї причини на екрані спостерігається одночасно інтерференція всіляких пар монохроматичних складових цугов хвиль. Для спрощення якісних міркувань розглядається тільки одна з можливих пар монохроматичних складових для розуміння ефекту руйнування інтерференційної картини.

 Мал. 4.7.

Виходячи з цих міркувань визначимо час, протягом якого середня різниця повних фаз двох цугов електромагнітних хвиль може змінитися від свого значення характерного для максимуму інтерференційної картини до значення, при якому формується мінімум. Це еквівалентно розглянутої вище ситуації руйнування інтерференційної картини, коли максимуми однієї інтерференційної картини як би накладаються на мінімуми інший інтерференційної картини різних пар монохроматичних складових цуга хвиль. З властивостей інтерференційної картини двох точкових джерел однакової інтенсивності слід, що умовна межа, що розділяє область максимумів і мінімумів їх інтерференційної картини, є безлічі точок в просторі, де різниця повної фази интерферирующих хвиль дорівнює (радіан.

Відповідно до цього визначається час когерентності виходячи з умови:

,  (4.14)

Знайдемо час когерентності поширюються в напрямку осі однаковими початковими фазами двох плоских монохроматичних електромагнітних хвиль однієї поляризації, частоти яких відрізняються на величину:

 (4.15)

Звідси випливає, що різниця повних фаз хвиль, що визначаються виразами (4.15), залежить від часу. Виходячи з визначення часу когерентності (4.14), отримаємо рівняння для його розрахунку:

.

Вирішуючи це рівняння, знаходимо, що час когерентності обернено пропорційно розкиду частот коливань хвиль:

 (4.16)

Перетворимо отриману формулу за допомогою уявлення про ширину спектра коливань джерела електромагнітних хвиль, оскільки, частота коливань другої хвилі може бути як більше, так і менше.

Звідси випливає, що час когерентності обернено пропорційно ширині спектра джерела електромагнітних хвиль, тобто .:

.  (4.17a)

Час когерентності, що оцінюється за формулою (4.17a), можна знайти, якщо відомий розкид довжин хвиль, що інтерферують джерел, відповідний розкиду частот світлових хвиль, які випромінюються цими джерелами.

Нехай розкид частот джерел дорівнює (F. Тоді відповідний розкид довжин хвиль може бути визначено за допомогою очевидних співвідношень:

.

Оскільки нас цікавить співвідношення між величинами і, знак мінус можна опустити, тому що він вказує на те, що збільшення відповідає зменшенню і навпаки. Підставляючи отриманий вираз у вираз (4.17), отримаємо:

.  (4.17b)

У цьому співвідношенні - це довжина хвилі першого джерела, відповідно до міркуваннями, проведеними вище.

Поняття час когерентності має сенс при спостереженні інтерференції світла від джерел, довжини хвиль яких не дуже сильно відрізняються один від одного, тобто в тому випадку, коли або, що еквівалентно, де - частота світла першого джерела.

З поняттям часу когерентності пов'язано поняття довжини когерентності, яка визначається довжиною шляху, прохідним світлом за час когерентності:

 (4.18a)

Або використовуючи вираз (4.17b), отримуємо

 (4.18b)

Довжина когерентності визначає розмір області екрану, на якій спостерігається інтерференційна картина. Справді (рис.4.8), оскільки 'центр' інтерференційної картини відповідає нульовій різниці ходу інтерферуючих хвиль, контрастність інтерференційної картини, яка визначається її видність (4.5), буде зменшуватися в міру віддалення від центру. Очевидно, область екрану, де максимуми і мінімуми інтерференційної картини можуть бути розрізнені, умовно може бути обмежена колом максимального радіуса, за межами якого відповідно до визначення довжини когерентності слід очікувати суміщення максимумів і мінімумів інтерференційних картин, що створюються різними цугамі хвиль, тобто . Це призводить до вирівнювання розподілу інтенсивності спостерігається інтерференційної картини і зменшення видности до нуля на краях інтерференційної картини.

 Мал. 4.8.

Як відомо, геометричним місцем точок, для яких різниця відстаней до двох заданих точок розташування джерел S1, S2 є площину, перпендикулярна відрізку, що з'єднує ці точки для, і при гіперболоїд обертання, вісь якого проходить через відрізок,. На рис. 4.8 наводиться перетин площиною декількох гіперболоїдів, відповідних, кратним довжині хвилі, випромінюваної джерелами. При перетині зазначених на малюнку гіперболоїдів площиною екрану лінії перетину будуть відповідати максимумів інтерференційної картини, що спостерігається на екрані E (рис. 4.8). Очевидно, на екрані E спостерігатимуться максимуми інтерференційної картини, які знаходяться всередині області перетину з площиною екрану двох гіперболоїдів, відповідних. Відстань між двома точками перетину площині екрану з Гіперболоїд, відповідними значенням в площині XOY, визначає діаметр максимального кола.

Для оцінки значення скористаємося формулою (4.10) для розрахунку ширини смуги інтерференційної картини двох точкових джерел, що знаходяться в середовищі з показником заломлення на відстані один від одного і на відстані від плоского екрану. Тоді, очевидно

,  (4.19a)

де - граничне число спостережуваних на екрані інтерференційних смуг.

Згадуючи, що відповідно до (4.8) кожної смузі відповідає оптична різниця ходу, що дорівнює довжині хвилі (, значення може бути визначено довжиною когерентності (4.18b), виходячи з очевидного співвідношення:

.  (4.19b)

З (4.19a) з урахуванням (4.10) отримаємо

 (4.19c)

Отриману формулу для можна переписати, використовуючи визначення довжини когерентності (4.18b):

,  (4.19d)

де - тангенс кута, під яким з точки спостереження на екрані видно интерферирующие джерела (рис. 4.3a), причому передбачається, що цей кут малий, тобто і як наслідок .

Надалі кут, під, яким з точки спостереження на екрані видно интерферирующие джерела, будемо називати кутовим розміром області розташування джерел (ГРІ).

Просторова когерентність електромагнітних (світлових) хвиль.

З (4.19d) слід, що розмір області, в якій можна спостерігати інтерференцію хвиль, випромінюваних частково-когерентними джерелами, обернено пропорційний кутовому розміру ГРІ. Ця обставина має визначальне значення при розгляді інтерференції когерентних хвиль, що випускаються не точкове, а протяжними джерелами.

Можливість спостерігати інтерференцію когерентних хвиль від протяжних джерел призводить до поняття просторової когерентності електромагнітних хвиль.

 Мал. 4.9.

Для простоти міркувань уявімо, що джерела когерентних електромагнітних хвиль з однаковими початковими фазами і з довжиною хвилі розташовані на відрізку довжини d, розташованому на відстані від екрана (рис. 4.9), на якому спостерігається їх інтерференція. Видимий на екрані інтерференційна картина може бути представлена ??як накладення інтерференційних картин, що створюються нескінченним безліччю пар точкових когерентних джерел, на які можна подумки розбити протяжний джерело.

Виділимо серед усієї множини джерел джерело, розташований посередині відрізка, і порівняємо інтерференційні картини двох пар, одна з яких утворена центральним джерелом і деяким довільно обраним близько розташованим до нього джерелом, а інша - центральним і джерелом, розташованим на одному з кінців відрізка. Очевидно, що інтерференційна картина пари близько розташованих джерел матиме близьке до максимального значення в центрі екрану в точці спостереження (рис. 4.9). У той же час інтерференційна картина іншої пари буде мати значення, залежне від оптичної різниці ходу електромагнітних хвиль, що випускаються джерелами в центрі відрізка і на його краї

,  (4.20)

де кутовий розмір джерела (рис.), який з огляду на досить малий, так, що справедливі очевидні перетворення, використані при виведенні формули (4.20).

Звідси випливає, що хвилі від різних точок протяжного джерела, що приходять в точку спостереження, розташовану в центрі екрану, матимуть по відношенню до хвилі від центрального джерела оптичну різницю ходу, що змінюється за лінійним законом від нуля до максимального значення. При певній довжині джерела приходять в точку спостереження хвилі можуть мати фазу, що відрізняється на 180о від фази хвилі, випромінюваної центральною точкою відрізка. В результаті цього приходять хвилі від різних частин джерела в центр екрану будуть зменшувати значення потужності по порівнянням з максимальним, яке мало б місце, якби всі хвилі мали однакову фазу. Ці ж міркування справедливі і по відношенню до інших точок екрану. Наприклад, в точках мінімуму інтерференційної картини хвиль від близько розташованих джерел інтерференційна картина просторово розділених джерел матиме максимальне значення. Внаслідок цього значення максимумів і мінімумів інтерференційної картини протяжного джерела при збільшенні його довжини матимуть близькі значення і видность інтерференційної картини буде прагнути до нуля. В даному випадку це має місце при в (4.20). Значення довжини відрізка, відповідне цій умові визначається зі співвідношення:

.

В оптиці і теорії електромагнітних хвиль половина цієї вартості визначає т.зв. радіус просторової когерентності електромагнітних хвиль, випромінюваних протяжним джерелом:

.  (4.21)

Фізичний сенс поняття радіуса просторової когерентності протяжного джерела полягає в уявленні про можливості спостереження інтерференційної картини від протяжного джерела, якщо він розміщується всередині кола, діаметр якого дорівнює.

Зі сказаного випливає висновок, що просторова когерентність електромагнітних хвиль визначається кутовим розміром їх джерела. З кутовим розміром джерела можна пов'язати напрямки приходу хвиль від нього. Від віддалених джерел, як випливає з глави 3, в точку спостереження приходять хвилі, які з великим ступенем точності можна вважати плоскими. З цієї причини від кожної з точок протяжного джерела в точку спостереження приходить плоска хвиля, напрямок якої злегка відрізняється від напрямку хвилі, випромінюваної сусідній точкою джерела.

Сукупність плоских хвиль, що приходять від джерела випромінювання в точку спостереження називається просторовим спектром випромінювання цього джерела. Нескінченно віддаленого джерела щодо точки спостереження відповідає одна плоска хвиля, що приходить з напряму, де знаходиться джерело. У цьому випадку, очевидно, кутовий розмір джерела і відповідно просторовий спектр становить всього одна плоска хвиля, тобто ширина просторового спектра джерела плоскої хвилі вважається рівною нулю. Плоскій хвилі як випливає з формули (4.21) відповідає нескінченне значення радіуса просторової когерентності (). Якщо випромінювання джерела монохроматическое, тобто спектр його випромінювання, то, як випливає з (4.17a), випромінювання джерела має нескінченно великий час когерентності (). Звідси випливає висновок, що плоска гармонійна електромагнітна хвиля є когерентної як в часі, так і в просторі.

Насправді уявлення про електромагнітне випромінювання реальних тіл у вигляді плоскої гармонічної хвилі є абстракцією. Навколишні нас об'єкти повсякденній діяльності мають кінцеві розміри, а ширина спектра їх випромінювання завжди відмінна від нуля, хоча в ряді випадків, наприклад, в лазерах, вона може бути досить малою, щоб вважати її рівною нулю ().

З цієї причини в просторі навколо джерела електромагнітних хвиль можна виділити область, всередині якої випромінювання може вважатися когерентним. Обсяг такої області називається об'ємом когерентності і дорівнює добутку довжини когерентності на площу кола радіуса:

.  (4.22)

Зокрема, питання про можливість спостереженні інтерференції хвиль від двох щілин при використанні обраного джерела електромагнітного випромінювання вирішується позитивно, якщо область екрану, на якому розташовані щілини, потрапляє всередину обсягу когерентності джерела випромінювання. Розглянемо з цієї точки зору Сонце, як природне джерело електромагнітного випромінювання. Для природних джерел електромагнітного випромінювання характерно перебіг процесу випромінювання за час 10-8 сек. За цей час випромінюється цуг електромагнітної хвилі, що представляє собою кінцевий "відрізок" гармонійної хвилі у вигляді синусоїди (рис. 4.10). Умовно цей цуг хвиль можна уявити що складається з трьох частин. На інтервалах часу і відбувається відповідно формування і зникнення цуга хвилі. На інтервалі часу можна вважати випромінювання у вигляді плоскої гармонічної хвилі. З цієї причини оцінкою часу когерентності є. Цьому часу відповідає обчислюється за (4.18a) довжина когерентності м. Розрахунок радіуса просторової когерентності сонячного випромінювання в оптичному діапазоні електромагнітного випромінювання за формулою (4.21) для м. І кутового розміру сонця радий призводить до значення м.

 Мал. 4.10.

Роль просторової когерентності світлового випромінювання вперше була усвідомлена Юнгом (1807), який в своїх публічних лекціях вказав спосіб спостереження інтерференції світлових хвиль, випромінюваних Сонцем, на двох щілинах, освітлюваних сонячним випромінюванням, попередньо, пропущеним через малий отвір в додатковому екрані (рис. 4.11) .

 Мал. 4.11.

Завдяки малому отвору зменшується кутовий розмір джерела і збільшується радіус просторової когерентності до розмірів, при яких освітлюються щілини потрапляють всередину об'єму 'когерентності джерела S і стає можливим спостереження відповідної інтерференційної картини.

В історії фізики досвід Юнга визнаний класичним досвідом зі спостереження інтерференції світла. Аналіз спостерігається інтерференції світлових хвиль дозволив Юнгом визначити довжини цих хвиль. Можливі застосування інтерференції в науці і техніці, зокрема, для вимірювання різних фізичних величин обговорюються нижче.

Необхідно відзначити, що задовго до Юнга в 1665г. Грімальді безуспішно використовував для спостереження інтерференції на двох щілинах сонячне світло, безпосередньо опромінюючий щілини без додаткового отвору.

Чим менше кутовий розмір джерела світла, тим більше радіус просторової когерентності випромінюваного ним світла. Зокрема світло, що випромінюється такими природними джерелами, як зірки з малими кутовими розмірами (ob® 0, незважаючи на їх гігантські розміри, на великих відстанях може мати значення радіуса просторової когерентності у багато разів більше, ніж розраховане для Сонця. Для випромінювання лазерів, які є штучними джерелами когерентного випромінювання, характерні значення радіуса просторової когерентності випромінювання у багато разів перевищують значення, характерні для природних джерел, завдяки спеціальним способам формування вихідного пучка випромінюваних світлових хвиль, що має малу кутову розбіжність (). Застосування світлових джерел з великим значенням радіусу просторової когерентності, в зокрема лазерів, дозволяє спостерігати інтерференцію світла в досвіді Юнга без використання додаткового екрану з малим отвором.

Знання значень довжини когерентності і радіусу просторової когерентності електромагнітного (світлового) випромінювання широко використовується в наукових дослідженнях, в фізико-технічних вимірах, а також на практиці для розрахунку радіоелектронних та оптичних приладів.

Крім досвіду Юнга в історії оптики відомі цілий ряд інших способів отримання когерентного світла від одного джерела. Розглянемо деякі з них.

У пристрої під назвою дзеркало Ллойда (рис. 4.4) точкове джерело поміщається на близькій відстані від плоского дзеркала M, що відбиває світло джерела під легкими кутами до поверхні дзеркала на екран E. На екрані спостерігається інтерференція від когерентних джерел і, що представляє уявне зображення джерела S1 в дзеркалі M.

У дзеркалах Френеля (рис. 4.12) світло від джерела S падає на два розташованих під невеликим кутом один до одного плоских дзеркала M1 і M2. Після відображення в цих дзеркалах утворюються два уявних зображення S1 і S2, хвильові фронти яких, будучи когерентним, утворюють інтерференційну картину на екрані E.

 Мал. 4.12.

У біпрізме Френеля (рис. 4.13), що складається з двох заломлюючих світло однакових призм з невеликими кутами, світловий потік від джерела S в результаті заломлення в кожній з призм ділиться на два променя, утворених уявними зображеннями S1 і S2, що представляють собою когерентні джерела. Інтерференційна картина цих джерел спостерігається на екрані E.

 Мал. 4.13.

У билинзи Бійе (рис. 4.14), що складається з двох розставлених на деяку відстань перпендикулярно оптичної осі половинок лінзи, розрізаної по діаметру, світло від джерела S утворює два дійсних зображення S1 і S2, інтерференційна картина яких спостерігається на екрані E.

 Мал. 4.14.

Під час експерименту меслин (рис. 4.15) дві половинки лінзи, розрізаної по діаметру, формують два дійсних зображення S1 і S2,

 Мал. 4.15.

а інтерференційна картина у вигляді концентричних півколо з центром на оптичної осі лінзи спостерігається на екрані E, який може бути поміщений перпендикулярно відрізку S1 S2


 



pec pieradijuma izcelsanas | COM Version 1
© um.co.ua - учбові матеріали та реферати