Головна |
Феромагнетикам властиве явище гістерезісу, яке пов'язане з нелінійною залежністю магнітної індукції В від напруженості магнітного поля Н. Магнітна індукція в середовищі В залежить не тільки від індукції зовнішнього магнітного поля (μ0 - магнітна стала) у даний момент, а й від того, яке було раніше.
Якщо ненамагнічений феромагнетик розмістити в магнітному полі, індукція якого поступово буде збільшуватися, починаючи від нуля, залежність В від (основна крива намагнічування) виразиться ділянкою 0а на рис. 1. При подальшому підвищенні індукції крива намагнічування залишається практично постійною (насичення) і росте тільки за рахунок збільшення .
Оскільки феромагнетику властиве явище залишкового намагнічування, то при зменшенні індукції В0 до 0, крива намагнічування не збігається з 0а, а йде по аb (рис.30.1). Величина В = 0b називається залишковим намагнічуванням і є характеристикою феромагнетика.
Рис.30.1.
Для того щоб знищити залишкове намагнічування, потрібно змінити напрям і значення індукції . Величина = 0с називається коерцитивною силою і також є характеристикою феромагнетика. При подальшому збільшенні магнітної індукції поля знову досягається насичення. Якщо значення індукції зменшити від =0d¢ до нуля, а потім, змінивши напрям, збільшити, здобудемо криву defa. Замкнута крива abcdefa називається петлею гістерезісу. Явище гістерезісу пояснюється доменною структурою феромагнетика.
Якщо намагнічування зразка не доводити до насичення, а потім зменшити індукцію , то, діючи за описаним методом, можна одержати ряд часткових петель гістерезісу.
Додаткові завдання | ВИМІРЮВАННЯ ЄМНОСТІ | Порядок виконання роботи | Лабораторна робота №29 | Описання установки | Порядок виконання роботи | Порядок виконання роботи | Короткі теоретичні відомості | Порядок виконання роботи | Короткі теоретичні відомості |