Головна

dfjt, р) 14 сторінка

  1. 1 сторінка
  2. 1 сторінка
  3. 1 сторінка
  4. 1 сторінка
  5. 1 сторінка
  6. 1 сторінка
  7. 1 сторінка

') Не змішувати змінне магнітне поле хвилі В с постійним полем Вд!

[97]) Вираз (55,7) не володіє, природно, властивістю (52,1). Це властивість з'явилося б лише при обліку поряд з лінією поглинання поблизу с = ШДе також і лінії поблизу частоти ш = - зіве.

х) У межі В0- »- 0, зрозуміло, загасання з'являється знову - за рахунок електронів, які відповідають умові e> = kv = kj_vj_.

х) У цьому виразі з ультрарелятивістською точністю написаний нормувальний коефіцієнт; думати 8 я ср ще не можна з огляду на подальшого інтегрування по р від 0 до оо.

') Не змішувати змінне магнітне поле хвилі В с постійним полем Вд!

J) У крісталлооптіке його називають рівнянням Френеля.

[99]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[100]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[101]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[102]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[103]) При обчисленні доцільно вибрати одну нз координатних площин (скажімо, площина xz) проходить через В0 і к.

 *) Cootbi i ствующие їм хвилі прийнято розрізняти назвами звичайної і незвичайної. Ці терміни, однак, не мають тут того сенсу, як в оптиці одь юсних кристалів, - жодна з цих хвиль не поводиться як хвиля в ізотропному середовищі.

х) Коливання плазми, в яких іони не грають ролі, прийнято взагалі називати високочастотними; коливання же, в яких вплив іонів істотно, називають низькочастотними.

[105]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[106]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[107]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[108]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[109]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[110]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[111]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

[112]) Електромагнітні хвилі в холодній магнітоактивної плазмі були вперше досліджені, в нехтуванні роллю іонів, Епплтон (Е. V. Apple-ton, 1928) і Лассеном (Н. Lassen, 1927).

J) У крісталлооптіке його називають рівнянням Френеля.

[114]) Відразу ж відзначимо, що коливання з частотою зі3 фактично існують лише саме у вузькому інтервалі кутів поблизу л / 2. В решті ж області кутів ці коливання сильно загасають через циклотронного поглинання на простому іонному резонансі.

[115] У геофізичних застосуваннях їх називають свистячими атмосферітмі.

[116] У геофізичних застосуваннях їх називають свистячими атмосферітмі.

[117] У геофізичних застосуваннях їх називають свистячими атмосферітмі.

[118] У геофізичних застосуваннях їх називають свистячими атмосферітмі.

[119] У геофізичних застосуваннях їх називають свистячими атмосферітмі.

[120]) У позитивності Вг легко переконатися з виразів (56,6-7): виключивши 8ц за допомогою умови А = 0, знаходимо Br = e2Ltg2e + ^2sin26> 0. З виразу (56,6) для А і виразів (52,11) для і ец слід, що БЛ / ДСО 0; тому позитивно і ат= {ДА / да)аш

[121]) У позитивності Вг легко переконатися з виразів (56,6-7): виключивши 8ц за допомогою умови А = 0, знаходимо Br = e2Ltg2e + ^2sin26> 0. З виразу (56,6) для А і виразів (52,11) для і ец слід, що БЛ / ДСО 0; тому позитивно і ат= {ДА / да)аш

[122]) У позитивності Вг легко переконатися з виразів (56,6-7): виключивши 8ц за допомогою умови А = 0, знаходимо Br = e2Ltg2e + ^2sin26> 0. З виразу (56,6) для А і виразів (52,11) для і ец слід, що БЛ / ДСО 0; тому позитивно і ат= {ДА / да)аш

[123]) У позитивності Вг легко переконатися з виразів (56,6-7): виключивши 8ц за допомогою умови А = 0, знаходимо Br = e2Ltg2e + ^2sin26> 0. З виразу (56,6) для А і виразів (52,11) для і ец слід, що БЛ / ДСО 0; тому позитивно і ат= {ДА / да)аш

[124]) Відзначимо, що для цього значення k ставлення kv ^ Jatx містить (vre/ C)1^2 і тому мало. Це і є згадане вище умова малості загасання Ландау.

[125]) У зв'язку з цим хвилі, що відповідають (в магнітоактивної плазмі) верхній частині суцільної лінії на рис. 20, прийнято називати плазмовими, на відміну від звичайних або незвичайних хвиль, що відповідають нижній частині цієї кривої. Підкреслимо, однак, умовність цієї термінології: в дійсності ми маємо тут справу з єдиною гілкою спектра коливань, точка перетину якої з віссю абсцис (точка co = a> i) нічим не чудова.

г) Для більшої визначеності вважаємо, що не тільки зве-з <^ шде, Але і що Йг > сприянняе, Так що одиницею в правій стороні (56,9) можна заведомо_ знехтувати.

а) Нагадаємо, що формули (55,7) припускають також і дотримання умови (55,4): аве^> Kvj-e.

[126]) У зв'язку з цим хвилі, що відповідають (в магнітоактивної плазмі) верхній частині суцільної лінії на рис. 20, прийнято називати плазмовими, на відміну від звичайних або незвичайних хвиль, що відповідають нижній частині цієї кривої. Підкреслимо, однак, умовність цієї термінології: в дійсності ми маємо тут справу з єдиною гілкою спектра коливань, точка перетину якої з віссю абсцис (точка co = a> i) нічим не чудова.

г) Для більшої визначеності вважаємо, що не тільки зве-з <^ шде, Але і що Йг > сприянняе, Так що одиницею в правій стороні (56,9) можна заведомо_ знехтувати.

а) Нагадаємо, що формули (55,7) припускають також і дотримання умови (55,4): аве^> Kvj-e.

[127]) Крім того, в VIII, § 51, були опущені члени в рівняннях, що описують термоелектричний ефект,

10 *

[128]) Це міркування засноване на нерівності 1 ^> а. Нагадаємо, що ми всюди маємо на увазі повністю ионизованного плазму. У частково іонізованої плазмі нерівність 1 ^> а може не виконуватися через зменшення довжини пробігу завдяки зіткнень з нейтральними атомами, і тоді вимога 1 ^> а треба розглядати як додаткову умову, необхідне для зневаги об'ємної електричної силою.

dfjt, р) 13 сторінка | Перший курс


dfjt, р) 3 сторінка | dfjt, р) 4 сторінка | dfjt, р) 5 сторінка | dfjt, р) 6 сторінка | dfjt, р) 7 сторінка | dfjt, р) 8 сторінка | dfjt, р) 9 сторінка | dfjt, р) 10 сторінка | dfjt, р) 11 сторінка | dfjt, р) 12 сторінка |

© 2016-2022  um.co.ua - учбові матеріали та реферати