Головна

Теорема Гаусса для магнітної індукції

  1. A) зближення меридіанів. B) румба. C) дирекціону кутом. D) азимут. E) Схиленням магнітної стрілки.
  2. Середня квадратична похибка (СКП). Формули Гауса і Бесселя. Порядок матобработкі ряду равноточних вимірювань. Гранична абсолютна і відносна похибки.
  3. I. Теорема Коуза
  4. III. Теорема Коуза та ренти
  5. Зовнішні ефекти і трансакційні витрати. теорема Коуза
  6. Довжина електромагнітної хвилі 50 нм. Чому дорівнює частота коливань в ній?
  7. Доведення. Теорема.

Відповідно до теореми Гаусса для магнітної індукції потік вектора магнітної індукції через будь-яку замкнену поверхню дорівнює нулю:

Або, в диференціальної формі - дивергенція магнітного поля дорівнює нулю:

Це означає, що в класичній електродинаміці неможливе існування магнітних зарядів, які створювали б магнітне поле подібно до того, як електричні заряди створюють електричне поле.

 Робота по переміщенню провідника з струмом в магнітному полі  
 

Розглянемо контур з струмом, утворений нерухомими проводами і ковзної по ним рухомий перемичкою довжиною l (Рис. 2.17). Цей контур знаходиться в зовнішньому магнітному полі  , Перпендикулярному до площини контуру. При показаному на малюнку напрямку струму I, вектор  сонаправлени з .

На елемент струму I (Рухливий провід) довжиною l діє сила Ампера, спрямована вправо:

нехай провідник l переміститься паралельно самому собі на відстань dx. При цьому здійсниться робота:

Отже,

  ,  (2.9.1)  

Робота, Що здійснюються провідником зі струмом при переміщенні, чисельно дорівнює добутку струму на магнітний потік, Пересічений цим провідником.

Формула залишається справедливою, якщо провідник будь-якої форми рухається під будь-яким кутом до ліній вектора магнітної індукції.

Виведемо вираз для роботи з переміщення замкнутого контуру зі струмом в магнітному полі.

Розглянемо прямокутний контур з струмом 1-2-3-4-1 (рис. 2.18). Магнітне поле направлено від нас перпендикулярно площині контура. магнітний потік  , Пронизливий контур, спрямований по нормалі  до контуру, тому .

Мал. 2.18

Перемістимо цей контур паралельно самому собі в нове положення 1 '-2'-3' 4'-1 '. Магнітне поле в загальному випадку може бути неоднорідним і новий контур буде пронизаний магнітним потоком .

Майданчик 4-3-2'-1 '-4, розташована між старим і новим контуром, пронизує потоком .

Повна робота по переміщенню контура в магнітному полі дорівнює сумі алгебри робіт, що здійснюються при переміщенні кожної з чотирьох сторін контуру:

де ,  дорівнюють нулю, т. К. ці сторони не перетинають магнітного потоку, при своєму переміщення (окреслюють нульову майданчик).

.

Провід 1-2 перерізає потік (  ), Але рухається проти сил дії магнітного поля.

.

Тоді загальна робота по переміщенню контура

 або

  ,  (2.9.2)  

тут  - Це зміна магнітного потоку, зчепленого з контуром.

Робота, Що здійснюються при переміщенні замкнутого контуру зі струмом в магнітному полі, дорівнює добутку величини струму на зміну магнітного потоку, зчепленого з цим контуром.

Елементарну роботу по нескінченно малому переміщенню контура в магнітному полі можна знайти за формулою

  ,  (2.9.5)  

Вирази (2.9.1) і (2.9.5) зовні тотожні, але фізичний зміст величини dФ різний.

Співвідношення (2.9.5), виведене нами для найпростішого випадку, залишається справедливим для контуру будь-якої форми в довільному магнітному полі. Більш того, якщо контур нерухомий, а змінюється  , То при зміні магнітного потоку в контурі на величину dФ, магнітне поле робить ту саму роботу

Потік магнітної індукції) | Магнітне поле в речовині)


Вихровий характер магнітного поля. | Закон Біо-Савара | Магнітне поле прямолінійного і кругового струмів | Поле кругового струму | Сила Лоренца) | Рух в однорідних електричному та магнітному полях | Процес намагнічування в-ва) | Напруженість та індукція магнітного поля всередині магнетика. | Для ізотропних магнетиків, де ? - магнітна сприйнятливість | Класифікація магнетиків) |

© 2016-2022  um.co.ua - учбові матеріали та реферати