Головна |
Відповідно до теореми Гаусса для магнітної індукції потік вектора магнітної індукції через будь-яку замкнену поверхню дорівнює нулю:
Або, в диференціальної формі - дивергенція магнітного поля дорівнює нулю:
Це означає, що в класичній електродинаміці неможливе існування магнітних зарядів, які створювали б магнітне поле подібно до того, як електричні заряди створюють електричне поле.
Робота по переміщенню провідника з струмом в магнітному полі | |
Розглянемо контур з струмом, утворений нерухомими проводами і ковзної по ним рухомий перемичкою довжиною l (Рис. 2.17). Цей контур знаходиться в зовнішньому магнітному полі , Перпендикулярному до площини контуру. При показаному на малюнку напрямку струму I, вектор сонаправлени з . На елемент струму I (Рухливий провід) довжиною l діє сила Ампера, спрямована вправо:
нехай провідник l переміститься паралельно самому собі на відстань dx. При цьому здійсниться робота:
Отже,
Робота, Що здійснюються провідником зі струмом при переміщенні, чисельно дорівнює добутку струму на магнітний потік, Пересічений цим провідником. Формула залишається справедливою, якщо провідник будь-якої форми рухається під будь-яким кутом до ліній вектора магнітної індукції. Виведемо вираз для роботи з переміщення замкнутого контуру зі струмом в магнітному полі. Розглянемо прямокутний контур з струмом 1-2-3-4-1 (рис. 2.18). Магнітне поле направлено від нас перпендикулярно площині контура. магнітний потік , Пронизливий контур, спрямований по нормалі до контуру, тому . Мал. 2.18 Перемістимо цей контур паралельно самому собі в нове положення 1 '-2'-3' 4'-1 '. Магнітне поле в загальному випадку може бути неоднорідним і новий контур буде пронизаний магнітним потоком . Майданчик 4-3-2'-1 '-4, розташована між старим і новим контуром, пронизує потоком . Повна робота по переміщенню контура в магнітному полі дорівнює сумі алгебри робіт, що здійснюються при переміщенні кожної з чотирьох сторін контуру: де , дорівнюють нулю, т. К. ці сторони не перетинають магнітного потоку, при своєму переміщення (окреслюють нульову майданчик). . Провід 1-2 перерізає потік ( ), Але рухається проти сил дії магнітного поля. . Тоді загальна робота по переміщенню контура або
тут - Це зміна магнітного потоку, зчепленого з контуром. Робота, Що здійснюються при переміщенні замкнутого контуру зі струмом в магнітному полі, дорівнює добутку величини струму на зміну магнітного потоку, зчепленого з цим контуром. Елементарну роботу по нескінченно малому переміщенню контура в магнітному полі можна знайти за формулою
Вирази (2.9.1) і (2.9.5) зовні тотожні, але фізичний зміст величини dФ різний. Співвідношення (2.9.5), виведене нами для найпростішого випадку, залишається справедливим для контуру будь-якої форми в довільному магнітному полі. Більш того, якщо контур нерухомий, а змінюється , То при зміні магнітного потоку в контурі на величину dФ, магнітне поле робить ту саму роботу |
Потік магнітної індукції) | Магнітне поле в речовині)
Вихровий характер магнітного поля. | Закон Біо-Савара | Магнітне поле прямолінійного і кругового струмів | Поле кругового струму | Сила Лоренца) | Рух в однорідних електричному та магнітному полях | Процес намагнічування в-ва) | Напруженість та індукція магнітного поля всередині магнетика. | Для ізотропних магнетиків, де ? - магнітна сприйнятливість | Класифікація магнетиків) |